第一篇：黃昆教授《固體物理學》讀后感.

固體物理學讀后感

《固體物理學》是在黃昆教授原著《固體物理學》的基礎上改編而成的。原書概念準確、講解透徹，在改寫過程中力圖保持原書的特點。對固體物理學中的一些基礎部分：如晶體結構、晶格振動、固體能帶論。半導體電子論和固體磁性等部分在內容上都做了必要的補充，內容更加豐富；《固體物理學》反映了固體物理學領域的新進展，增加了超導物理、非晶態物理、表面物理、固體中的元激發和低維系統物理等固體物理新興領域中的基本概念。

固體材料是由大量的原子（或離子）組成的，每1cm3體積中大約有1023個原子，如此巨大數目的原子以一定方式排列，原子排列的方式稱為固體的結構。長期以來，人們認為固體材料分為兩大類：晶體和非晶體。理想晶體中原子排列是十分有規則的，主要體現是原子排列具有周期性，或者稱為是長程有序的。而非晶體則不然，它不具有長程的周期性，1984年從實驗上發現了一類既區別與晶體又區別于非晶體的固體材料，稱為準晶體，準晶體的發現開辟了固體結構研究的新領域。

固體中原子排列的形式是研究固體材料的宏觀性質和各種微觀過程的基礎。早在兩個世紀以前，就開始了對晶體結構的研究。阿羽依（Hatiy）從理論上推斷，晶體具有規則的幾何外形，是晶體中原子、分子規則排列的結果，本世紀由勞埃（Laue）等提出的X射線衍射方法，從實驗上驗證了這一結論，通過幾十年的工作，已經測定了大量晶體原子排列的具體形式，對非晶體材料的結構也進行了大量的研究工作，對其主要特征有了一定的了解，但還有不少問題有待研究解決，而對準晶體材料結構的研究還僅僅是開始。本章的主要內容將是闡明晶體中原子排列的幾何規則性。

第二篇：黃昆版《固體物理學》課后習題答案（解析版）

《固體物理學》習題解答

黃昆

原著

韓汝琦改編

（陳志遠解答，僅供參考）

第一章

晶體結構

1.1、解：實驗表明，很多元素的原子或離子都具有或接近于球形對稱結構。因此，可以把這些原子或離子構成的晶體看作是很多剛性球緊密堆積而成。這樣，一個單原子的晶體原胞就可以看作是相同的小球按點陣排列堆積起來的。它的空間利用率就是這個晶體原胞所包含的點的數目n和小球體積V所得到的小球總體積nV與晶體原胞體積Vc之比，即：晶體原胞的空間利用率，（1）對于簡立方結構：（見教材P2圖1-1）

a=2r，V=，Vc=a3，n=1

∴

（2）對于體心立方：晶胞的體對角線BG=

n=2,Vc=a3

∴

（3）對于面心立方：晶胞面對角線BC=

n=4，Vc=a3

（4）對于六角密排：a=2r晶胞面積：S=6=

晶胞的體積：V=

n=12=6個

（5）對于金剛石結構，晶胞的體對角線BG=

n=8,Vc=a3

1.2、試證：六方密排堆積結構中

證明：在六角密堆積結構中，第一層硬球A、B、O的中心聯線形成一個邊長a=2r的正三角形，第二層硬球N位于球ABO所圍間隙的正上方并與這三個球相切，于是：

NA=NB=NO=a=2R.即圖中NABO構成一個正四面體。…

1.3、證明：面心立方的倒格子是體心立方；體心立方的倒格子是面心立方。

證明：（1）面心立方的正格子基矢（固體物理學原胞基矢）：

由倒格子基矢的定義：，同理可得：即面心立方的倒格子基矢與體心立方的正格基矢相同。

所以，面心立方的倒格子是體心立方。

（2）體心立方的正格子基矢（固體物理學原胞基矢）：

由倒格子基矢的定義：，同理可得：即體心立方的倒格子基矢與面心立方的正格基矢相同。

所以，體心立方的倒格子是面心立方。

1.5、證明倒格子矢量垂直于密勒指數為的晶面系。

證明：

因為，利用，容易證明

所以，倒格子矢量垂直于密勒指數為的晶面系。

1.6、對于簡單立方晶格，證明密勒指數為的晶面系，面間距滿足：，其中為立方邊長；并說明面指數簡單的晶面，其面密度較大，容易解理。

解：簡單立方晶格：，由倒格子基矢的定義：，倒格子基矢：

倒格子矢量：，晶面族的面間距：

面指數越簡單的晶面，其晶面的間距越大，晶面上格點的密度越大，單位表面的能量越小，這樣的晶面越容易解理。

第二章

固體結合2.1、兩種一價離子組成的一維晶格的馬德隆常數（）和庫侖相互作用能，設離子的總數為。

＜解＞

設想一個由正負兩種離子相間排列的無限長的離子鍵，取任一負離子作參考離子（這樣馬德隆常數中的正負號可以這樣取，即遇正離子取正號，遇負離子取負號），用r表示相鄰離子間的距離，于是有

前邊的因子2是因為存在著兩個相等距離的離子，一個在參考離子左面，一個在其右面，故對一邊求和后要乘2，馬德隆常數為

當X=1時，有

2.3、若一晶體的相互作用能可以表示為

試求：（1）平衡間距；

（2）結合能（單個原子的）；

（3）體彈性模量；

（4）若取，計算及的值。

解：（1）求平衡間距r0

由，有：

結合能：設想把分散的原子（離子或分子）結合成為晶體，將有一定的能量釋放出來，這個能量稱為結合能（用w表示）

（2）求結合能w（單個原子的）

題中標明單個原子是為了使問題簡化，說明組成晶體的基本單元是單個原子，而非原子團、離子基團，或其它復雜的基元。

顯然結合能就是平衡時，晶體的勢能，即Umin

即：

（可代入r0值，也可不代入）

（3）體彈性模量

由體彈性模量公式：

（4）m

=

2，n

=

10，w

=

4eV，求α、β

①

②

將，代入①②

（1）平衡間距r0的計算

晶體內能

平衡條件，（2）單個原子的結合能，（3）體彈性模量

晶體的體積，A為常數，N為原胞數目

晶體內能

由平衡條件，得

體彈性模量

（4）若取，，第三章

固格振動與晶體的熱學性質

3.2、討論N個原胞的一維雙原子鏈（相鄰原子間距為a），其2N個格波解，當=

時與一維單原子鏈的結果一一對應。

解：質量為的原子位于2n-1，2n+1，2n+3

……；質量為的原子位于2n，2n+2，2n+4

……。

牛頓運動方程

N個原胞，有2N個獨立的方程

設方程的解，代回方程中得到

A、B有非零解，則

兩種不同的格波的色散關系

一個q對應有兩支格波：一支聲學波和一支光學波.總的格波數目為2N.當時，兩種色散關系如圖所示：

長波極限情況下，與一維單原子晶格格波的色散關系一致.3.3、考慮一雙子鏈的晶格振動，鏈上最近鄰原子間的力常數交錯地為和，兩種原子質量相等，且最近鄰原子間距為。試求在處的，并粗略畫出色散關系曲線。此問題模擬如這樣的雙原子分子晶體。

答：（1）

淺色標記的原子位于2n-1，2n+1，2n+3

……；深色標記原子位于2n，2n+2，2n+4

……。

第2n個原子和第2n＋1個原子的運動方程：

體系N個原胞，有2N個獨立的方程

方程的解：，令，將解代入上述方程得：

A、B有非零的解，系數行列式滿足：

因為、，令得到

兩種色散關系：

當時，當時，（2）色散關系圖：

3.7、設三維晶格的光學振動在q=0附近的長波極限有

求證：;.＜解＞

依據，并帶入上邊結果有

3.8、有N個相同原子組成的面積為S的二維晶格，在德拜近似下計算比熱，并論述在低溫極限比熱正比與。

證明：在到間的獨立振動模式對應于平面中半徑到間圓環的面積，且則，第四章

能帶理論

4.1、根據狀態簡并微擾結果，求出與及相應的波函數及?，并說明它們的特性．說明它們都代表駐波，并比較兩個電子云分布說明能隙的來源(假設=)。

＜解＞令，簡并微擾波函數為

取

帶入上式，其中

V(x)<0，從上式得到B=

-A,于是

=

取，=

由教材可知，及均為駐波．

在駐波狀態下，電子的平均速度為零．產生駐波因為電子波矢時，電子波的波長，恰好滿足布拉格發射條件，這時電子波發生全反射，并與反射波形成駐波由于兩駐波的電子分布不同，所以對應不同代入能量。

4.2、寫出一維近自由電子近似，第n個能帶(n=1，2，3)中，簡約波數的0級波函數。

＜解＞

第一能帶：

第二能帶：

第三能帶：

4.3、電子在周期場中的勢能．

0，其中d＝4b，是常數．試畫出此勢能曲線，求其平均值及此晶體的第一個和第二個禁帶度．

＜解＞(I)題設勢能曲線如下圖所示．

(2)勢能的平均值：由圖可見，是個以為周期的周期函數，所以

題設，故積分上限應為，但由于在區間內，故只需在區間內積分．這時，于是。

（3），勢能在[-2b,2b]區間是個偶函數，可以展開成傅立葉級數

利用積分公式得

第二個禁帶寬度代入上式

再次利用積分公式有

4.4、解：我們求解面心立方，同學們做體心立方。

（1）如只計及最近鄰的相互作用，按照緊束縛近似的結果，晶體中S態電子的能量可表示成：

在面心立方中，有12個最近鄰，若取，則這12個最近鄰的坐標是：

①

②

③

由于S態波函數是球對稱的，在各個方向重疊積分相同，因此有相同的值，簡單表示為J1=。又由于s態波函數為偶宇稱，即

∴在近鄰重疊積分中，波函數的貢獻為正

∴J1＞0。

于是，把近鄰格矢代入表達式得到：

=

+

=

=

（2）對于體心立方：有8個最近鄰，這8個最近鄰的坐標是：

4.7、有一一維單原子鏈，間距為a，總長度為Na。求（1）用緊束縛近似求出原子s態能級對應的能帶E(k)函數。（2）求出其能態密度函數的表達式。（3）如果每個原子s態只有一個電子，求等于T=0K的費米能級及處的能態密度。

＜解＞

(2),(3),第五章

晶體中電子在電場和磁場中的運動

5.1、設有一維晶體的電子能帶可寫成，其中為晶格常數，是電子的質量。

試求（1）能帶寬度；

（2）電子在波矢k狀態的速度；

（3）帶頂和帶底的電子有效質量。

解：（1）

=[－coska+(2cos2ka－1)]

＝[(coska－2)2－1]

當ka＝(2n+1)p時,n=0,±1,±2…

當ka=2np時,能帶寬度＝

（2）

(3)

當時,帶底，當時,帶頂，—

END

—

第三篇：固體物理學課程教學大綱

《固體物理學》課程教學大綱

一、課程說明

（一）課程名稱、所屬專業、課程性質、學分；

《固體物理學》是物理學院的主干基礎課之一，是針對微電子專業的本科生開設于二年級的第二學期的專業基礎課，4個學分，課堂講授72學時。

（二）課程簡介、目標與任務；

固體物理學是研究固體物質的物理性質、微觀結構、構成物質的各種粒子的運動形態，及其相互關系的科學。它是物理學中內容極豐富、應用極廣泛的分支學科，同時也是微電子專業本科生學習《半導體物理學》、《半導體材料》和《固體電子器件》等后續課程的基礎。

本課程以點陣及晶體對稱性為主線，以周期結構中的波動問題貫穿固體物理的整個教學內容。掌握包括對點陣及晶體對稱性的定義、表征和檢測，以及在晶體中物質的運動規律。在掌握知識架構的同時，對固體物理中處理多體問題的方法及其局限性有所了解，并了解一些重要概念的實驗探測。

（三）先修課程要求，與先修課與后續相關課程之間的邏輯關系和內容銜接； 先修課程要求：《力學》《量子物理》《熱學》《熱力學統計物理》 先修課與后續相關課程之間的邏輯關系和內容銜接：

《力學》中的處理物體運動的基本規律，尤其是振動與波動內容，是本課程第四章結合周期性晶體結構推演格波性質的基礎。

《量子力學》或《量子物理》中的升降算符與諧振子的能量量子化，是提出聲子（晶格振動的能量量子）的理論基礎。

《量子力學》或《量子物理》中關于散射態的處理，如直角勢壘和直角勢阱的散射態，是學習電子聲子散射和電子雜質散射的理論基礎，也是學習電子在周期性勢場下行為的基礎。

《量子力學》或《量子物理》中關于束縛態的處理，是本課程第八章學習非本征半導體的理論基礎。

《原子物理學》或《量子物理》中類氫原子的量子理論基礎，原子的殼層結構，電子的自旋，是本課程第三章學習晶體結合的理論基礎。

《熱力學統計物理》和《熱學》的基本原理，氣體分子動理論，能量均分定理，內能和熱容，平衡態的統計規律，是學習本課程第五章聲子熱學性質的基礎。

《熱力學統計物理》和《熱學》中近獨立粒子的最概然分布，是學習第六章自由電子費米氣體的理論基礎。

（四）教材與主要參考書。

本課程的教材采用國際上知名的基特爾的《固體物理學導論（第八版）》，此教材已在全球100多個國家和地區的高等院校中采用。本科階段主要講授該書的前九章，這部 分內容已涵蓋了教育部關于本課程的基本要求。課程講授過程中，每章結束后要為學生上一次習題課，以加深學生對基本物理概論的理解。同時每章都為學生留適量習題供學生選作。主要參考書：

劉友之 《固體物理習題指導書》 黃昆 《固體物理學》

Ashcroft/Mermin 《Solide state physics》英文教材

二、課程內容與安排

緒論

第一章 晶體結構

第一節 原子的周期性陣列 第二節 晶格的基本類型 第三節 晶面指數系統 第四節 簡單晶體結構 第二章 晶體衍射和倒格子

第一節 晶體衍射 第二節 散射波振幅 第三節 布里淵區

第四節 結構基元的傅里葉分析 第三章 晶體結合與彈性常量

第一節 晶體結合的基本形式

第二節 惰性元素晶體（分子晶體）第三節 離子晶體 第四節 共價晶體 第四章 聲子（I）：晶格振動

第一節 單原子結構基元情況下的晶格振動 第二節 基元中含有兩個原子的情況 第三節 彈性波的量子化 第四節 聲子動量

第五節 聲子引起的非彈性散射 第五章 聲子（II）：熱學性質

第一節 聲子比熱容

第二節 非諧晶體相互作用 第三節 導熱性 第六章 自由電子費米氣

第一節 自由電子費米氣的物理模型 第二節 能級和軌道 第三節 電子氣的比熱容 第四節 電導率和歐姆定律

第五節 電子在外加磁場中的運動 第六節 金屬熱導率 第七章 能帶

第一節近自由電子模型 第二節 布洛赫定理

第三節 克勒尼希-彭尼模型

第四節 電子在周期性勢場中的波動方程 第五節 能帶圖示法 第六節 金屬與絕緣體 第八章 半導體晶體

第一節 運動方程 第二節 有效質量 第三節 回旋共振

第四節 本征載流子濃度 第五節 雜質導電性 第九章 費米面和金屬

第一節 費米面構圖法

第二節 電子在恒定磁場下的運動軌道 第三節 等能面與軌道密度 第四節 緊束縛近似

第五節 費米面研究中的實驗方法

（一）教學方法與學時分配

采用以課堂講授為主、結合習題討論和隨堂提問的方法，促進學生認真聽講及課后復習整理。學時分配如下：

緒論（2學時）第一章（6學時）第二章（6學時）第三章（6學時）第四章（8學時）第五章（8學時）第六章（10學時）第七章（10學時）第八章（8學時）第九章（8學時）

（二）內容及基本要求 主要內容：

緒論： 固體物理的發展，在微電子與固體電子學科基礎理論中的重要地位，參考書目

第一章：晶體空間對稱性的描述方法，基本的晶體結構，晶面指數，布喇菲點陣類型，對稱操作

第二章：倒格子與倒格子矢量，倒格子矢量與晶面指數的關系，布拉格定理與勞 埃衍射條件，布里淵區，X射線實驗方法，基元的集合結構因子。

第三章：晶體結合的基本形式，內聚能，范德瓦爾斯相互作用，離子晶體的嗎德隆能，晶體平衡最近鄰距離。

第四章：格波與聲子，晶體振動的色散關系，第一布里淵區，聲學支與光學支。第五章：模式密度，描述晶體熱容的兩種模型：愛因斯坦模型與德拜模型，非簡諧效應，熱膨脹

第六章：自由電子理論的物理模型，費米狄拉克統計規律，自由電子的狀態密度，自由電子在基態下的性質，自由電子氣體的熱學性質，金屬電導率與熱導率。第七章：布洛赫定理，周期性勢場中的電子波動方程，弱周期性勢場中電子的行為，能隙的產生，能帶的構圖方法，從能帶理論理解金屬與絕緣體

第八章： 準經典近似，布洛赫電子在外加電磁場中的運動規律，空穴，電子和空穴在恒定電場下的準經典運動，有效質量，回旋共振，本征載流子濃度。

第九章：費米面，費米面構圖法，緊束縛近似，磁場中的軌道量子化，德哈斯-范阿爾芬效應。

【重點掌握】：晶體空間對稱性的描述方法，基本的晶體結構，倒格子與倒格子矢量，布拉格定理與勞埃衍射條件，布里淵區，晶體結合的基本形式，格波與聲子，描述晶體熱容的兩種模型：愛因斯坦模型與德拜模型，自由電子理論的物理模型，布洛赫定理，周期性勢場中的電子波動方程，有效質量，緊束縛近似。

【掌握】：晶面指數，布喇菲點陣類型，對稱操作，內聚能，范德瓦爾斯相互作用，離子晶體的嗎德隆能，第一布里淵區，聲學支與光學支，費米面，費米面構圖法，緊束縛近似，磁場中的軌道量子化，德哈斯-范阿爾芬效應，準經典近似，布洛赫電子在外加電磁場中的運動規律，空穴，電子和空穴在恒定電場下的準經典運動。

【了解】： 非簡諧效應，熱膨脹，回旋共振，電子和空穴在恒定電場下的準經典運動，本征載流子濃度，磁場中的軌道量子化，德哈斯-范阿爾芬效應。

【難點】：倒格子與倒格子矢量，格波與聲子，自由電子理論的物理模型，布洛赫定理，緊束縛近似，制定人：范小龍

審定人： 批準人：

日 期：2016年6月27日

第四篇：黃昆 暑假心得體會

暑假實踐心得體會

院系：工程技術學院 姓名：黃昆 學號：200821210013 每個假期都是比較快樂的，這個暑期尤其的不一樣，我在這個假期中，為了增強社會實踐能力、鍛煉自己，去了工廠里實習，第一次走進了生產的第一線，體驗了工人在工作中的艱辛，理解了一個公司的運作模式，融入了公司的企業文化，鍛煉了自己吃苦耐勞的能力，總之這次的實現是短暫但又是長期的，我收獲了很多在書上沒有的東西，可能就是這些東西在以后的人生道路上將伴隨我一生。

大學是一個小社會，步入大學就等于步入半個社會。我們不再是校園里不能受風吹雨打的花朵，通過社會實踐的磨練，我們深深地認識到社會實踐是一筆財富。社會是一所更能鍛煉人的綜合性大學，只有正確的引導我們深入社會，了解社會，服務于社會，投身到社會實踐中去，才能使我們發現自身的不足，為今后走出校門，踏進社會創造良好的條件；才能使我們學有所用，在實踐中成才，在服務中成長，并有效的為社會服務，體現大學生的自身價值。今后的工作中，是在過去社會實踐活動經驗的基礎上，不斷拓展社會實踐活動范圍，挖掘實踐活動培養人才的潛力，堅持社會實踐與了解國情，服務社會相結合，為國家與社會的全面發展出謀劃策。堅持社會實踐與專業特點相結合，為地方經濟的發展貢獻力量為社會創造了新的財富。

“艱辛知人生，實踐長才干”。通過開展豐富多彩的社會實踐活動，使我逐步了解了社會，開闊了視野，增長了才干，并在社會實踐活動中認清了自己的位置，發現了自己的不足，對自身價值能夠進行客觀評價。這在無形中使我對自己有一個正確的定位，增強了我努力學習的信心和毅力。我是一名大四學生，即將走上社會，更應該提早走進社會、認識社會、適應社會。

“紙上得來終覺淺，絕知此事要躬行”。社會實踐使同學們找到了理論與實踐的最佳結合點。尤其是我們學生，只重視理論學習，忽視實踐環節，往往在實際工作崗位上發揮的不很理想。通過實踐所學的專業理論知識得到鞏固和提高。就是緊密結合自身專業特色，在實踐中檢驗自己的知識和水平。通過實踐，原來理論上模糊和印象不深的得到了鞏固，原先理論上欠缺的在實踐環節中得到補償，加深了對基本原理的理解和消化“天將降大任于斯人也。必先苦其心志，勞其筋骨，餓其體膚??”。在短短十天的實踐活動中，汗水淋濕了我們的衣褲，淚水模糊了我們的眼睛。但我們選擇了堅持。

學生素質教育,加強和改進青年學生思想政治工作，引導學生健康成長成才的重要舉措，作為培養和提高學生實踐、創新和創業能力的重要途徑，一直來深受學校的高度重視。社會實踐活動一直被視為高校培養德、智、體、美、勞全面發展的跨世紀優秀人才的重要途徑。寒假期間社會實踐活動是學校教育向課堂外 的一種延伸，也是推進素質教育進程的重要手段。它有助于當代大學生接觸社會，了解社會。同時，實踐也是大學生學習知識、鍛煉才干的有效途徑，更是大學生服務社會、回報社會的一種良好形式。多年來，社會實踐活動已在我校蔚然成風。這個假期我們實踐的是自己所學的專業相關的，過的十分充實。在此次實踐過程中我學到在書本中學不到的知識，它讓你開闊視野、了解社會、深入生活、回味無窮。社會實踐作為廣大青年學生接觸社會、了解生產、理解企業鍛煉自我的重要形式，對于青年學生的成長、成才有著極為重要的作用。

這次假期實踐我以“善用知識，增加社會經驗，提高實踐能力，豐富假期生活”為宗旨，利用假期參加有意義的社會實踐活動，接觸社會，了解社會，從社會實踐中檢驗自我。這次的社會實踐收獲不少。我認為以下四點是在實踐中缺少的。

一．要善于與別人溝通。經過一段時間的工作讓我認識更多的人。如何與別人溝通好，這門技術是需要長期的練習。以前工作的機會不多，使我與別人對話時不會應變，會使談話時有冷場，這是很尷尬的。與同事的溝通也同等重要。人在社會中都會融入社會這個團體中，人與人之間合力去做事，使其做事的過程中更加融洽，更事半功倍。別人給你的意見，你要聽取、耐心、虛心地接受。二．要有自在社會中信。自信不是麻木的自夸，而是對自己的能力做出肯定。在多次的接觸顧客中，我明白了自信的重要性。你沒有社會工作經驗沒有關系。重要的是你的能力不比別人差。社會工作經驗也是積累出來的，沒有第一次又何來第二、第三次呢？有自信使你更有活力更有精神。

三．工作中不斷地豐富知識。知識猶如人體血液。人缺少了血液，身體就會衰弱，人缺少了知識，頭腦就要枯竭。

四 要吃苦耐勞，要堅持，不管遇到多大的苦難，要堅持下來，可能有些崗位很累，有些機器很吵，我們得克服。

大學是一個教育我、培養我、磨練我的圣地，我為我能在此生活而倍感榮幸。工廠是一個很好的鍛煉基地，能將學校學的知識聯系于生產實際。實踐是學生接觸實際，了解生產，運用所學知識實踐自我的最好途徑。親身實踐，而不是閉門造車。實現了從理論到實踐再到理論的飛躍。增強了認識問題，分析問題，解決問題的能力。為步入社會打下了良好的基礎。

雖然這次的實習只有短短的30多天時間，但是帶給我的影響卻是深遠的，不但鍛煉了我吃苦耐勞的能力，也讓我了解到了生活的艱辛以及一線生產員工的辛苦，我慶幸自己是一個大學生，在今后的學習和生活中，我會腳踏實地，用自己所學的專業知識好好的服務社會。

第五篇：班長工作計劃(黃祖昆)

班長工作計劃

新的學期又開始了，時間過的很快，轉眼間，已經進入了大二，在上一年的時間里，我們班的同學一起努力，取得了不錯的成績，班級同學彼此間的感情也不斷加深。作為班長，我決心盡我的力量為同學們服務。在這一學期里，有這些計劃：

工作目標：

1、增強同學們的集體榮譽感、增強集體凝聚力。

2、學生以學為本，力求班級整體成績更上一層樓；爭取超過1班，同時豐富課余文化生活。

3、在上一屆班委工作基礎之上，樹立班級形象、爭創系級、院級先進班級。

4.嚴抓學風、在年終的期末考試中全班取得好的成績。工作方向：帶領全班同學搞好這一學期的各項工作和學習。全心全意為同學們服務！

工作要點：明確職責，力求創新，依靠集體，集思廣益，腳踏實地，實現目標。

工作思想：交流用心 換位思考。具體計劃有：

1，大學里,學習都是基礎,無論何時,都應該放在第一位.所以要抓好班級一日常規，杜絕遲到曠課現象，抓好自修課紀律，提高效率。

2，班委要以身作則，帶頭做好領導同學認真學習的工作。

3，積極開展文體活動，在11月又一次班級籃球機排球比賽，元旦有一次晚會。

4，培養良好的工作作風，建立完善的工作制度。明確各個班委的職責,各司其職,當然在有些時候還需要大家的通力配合。深入廣大同學中，認真聽取同學的建議、意見和要求，為同學服務

5，完善考勤與請假制度．需請假時一定寫出正式的假條

6，對于班費的管理,使各項收入和出納透明化,在班會中向大家說明班費的用處，并規定班費的報銷制度，使大家了解班費支出情況。

以上就是我作為班長在本學期的工作計劃。總而言之，在這個學期，我要好好工作，努力為同學們服務，使同學們更加團結、友愛，使我們的班級更加優秀。

應數0902班

黃祖昆